Rezonanční obvody v MIT
|
|
- Drahomíra Lišková
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Rezonanční obvody v MIT 6 μm 49 μm 5 μm Předmět je podpoován pojektem CZ..7/.3./9.9 KOSY - Komunikační systémy po pespektivní kmitočtová pásma
2 Mikopáskové ezonátoy. Rezonátoy z úseku mikopáskového vedení Vedení o déce λ g /4 nebo λ g / na konci nakátko či napázdno. Nejčastěji úsek otevřeného vedení. Po w << λ g / ezonuje s vnou kvazi-tem. h vstup ε w Rozptyové poe na otevřeném konci mikopáskového vedení představuje ozptyovou kapacitu C.
3 Náhadní obvod je tzv. kapacitně zkácený ezonáto vstup Z C nebo ekvivaentně podoužený ezonáto napázdno. Rozptyové poe se espektuje tak, že ezonáto se řeší jako ezonáto z úseku vedení napázdno o déce + Δ. vstup Tento mode ze však užít jen při výpočtu ezonančního kmitočtu a nikoi při výpočtu ezonančního odpou nebo činitee jakosti. Z Δ 3
4 Ekvivaentní podoužení h,4,3,58 w h w h,6,83 Rozptyová kapacita C se obvyke udává v gafické podobě. Lze ji i vypočítat: C v Z f c Z Výpočet ze zpřesnit uvážením kmitočtové koekce ε ( f ) (pode uvažovaného ezonančního kmitočtu). 4
5 Séiová ezonance: X vst =. Rezonanční kmitočet, ezonanční déka vedení Z tg C c actg n C Z g n =,, 3, nebo g n n 4 4 f c n =,, 3, 5
6 6. Rezonanční odpo Z Z R d v vst α = cekový měný útum mikopáskového vedení 3. Činite jakosti sin Q c f v d v Q Q Q Q v v Q ~ konst. tg Q d d Q ~
7 7 Efektivní činite dieektických ztát tg tg d tg c d f d d tg Q v tg q tg tg q q tg tg tg q q tg tg tg tg q q
8 8 n =,, 3, Paaení ezonance: B vst =. Rezonanční kmitočet, ezonanční déka vedení tg Z C g actg n Z C c nebo g n n f c n =,, 3,
9 9. Rezonanční odpo Z Z R d v vst α = cekový měný útum mikopáskového vedení 3. Činite jakosti sin Q c f v d v Q Q Q Q v v Q ~ konst. tg Q d d Q ~
10 . Deskový obdéníkový ezonáto w h w h ε konfomní tansfomace ε dyn Při w > λ g / a > λ g / neezonuje s videm kvazi-tem, ae s vnovodovými vidy TM, příp. TE. Poe nemá kvazistacionání chaakte ani v příčném, ani v podéném směu poe je nestacionání (dynamické).
11 Konfomní tansfomací vznikne kvádová dutina bez ozptyového emag. poe uzavřená dvěma ideáními eektickými stěnami (vodiče) a čtyřmi ideáními magnetickými stěnami (bočními) s ozměy w, a h : w = F(w) = F( ) Schneide, Wheee, Hammestad stejné vztahy: místo w se dosadí Potože h << w a h <<, mají nejnižší ezonanční kmitočet vidy TE mp, u nichž poe (ani ezonanční kmitočet) nezávisí na výšce substátu h : TE mp c dyn m w p Vidová čísa: m =,, 3, p =,,,
12 Nejnižší ezonanční kmitočet má vid TE, náseduje vid TE, dáe TE, TE atd. h w TE TE
13 Dynamická (eativní) pemitivita εdyn espektuje příčnou nehomogennost a nestacionání (dynamické) ozožení poe TEmp v ezonátou. neho p kapacit Vypočte se z ovnosti Tdynamických původního w w w C dyn p p mogenního deskového dyn ezonátou a jeho homogenního dutinoc dyn p vého modeu. w w w p Veičina δp = p po p = po p Příčná (tansvezání) ektivní pemitivita εt = ε = F(w) Podéná (ongitudinání) ektivní pemitivita ε = ε = F( ) Stejné vztahy: místo w se dosazuje 3
14 Poznámky:. Po oientační přibižný výpočet se bee ε dyn ε, w w a. Vypočtený kmitočet se od přesné hodnoty iší o %. Chyba kesá s ostoucí hodnotou ε a s ostoucími ozměy w a.. Dynamická pemitivita nezávisí na hodnotě vidových číse m, p (pokud p ). To však patí jen přibižně; závisost ε dyn na m a p je však i při přesném výpočtu maá. 3. Po úzký ezonáto (w ) je ε dyn ε T. Deskový ezonáto přechází v ezonáto z úseku mikopáskového vedení s vnou kvazi-tem. 4
15 Činite jakosti deskového ezonátou (po vidy TE mp ) Q c Q v Q d Q Činite jakosti vivem ztát v kovových deskách Q v V S p w w h h δ ω μ σ v houbka vniku v Činite jakosti vivem dieektických ztát Q d tg dyn tg dyn dyn dyn tg tg 5
16 Činite jakosti vivem ztát vyzařováním Q phw 3 dyn F dyn 3 w F w p sin X sin X cosx X X 3 X X p c dyn 6
17 Zapojení obdéníkového ezonátou do mikopáskového vedení Půchozí zapojení:. Symetické zapojení Vybudí se jenom vidy se sudými vidovými čísy p =,, 4. / vstup w výstup Po tyto vidy je přenos ezonátoem maximání pásmová popust na f 7
18 . Nesymetické zapojení, např. / 3 vstup výstup / Vybudí se všechny vidy. p = sudé p = iché přenos je maximání pásmová popust na f w přenos je minimání (nuový) pásmová zádž na f Nuové přenosy v obou případech vznikají i na daších kmitočtech mezi ezonančními kmitočty někteých vidů vivem jejich vzájemné inteakce. 8
19 Absopční zapojení: w w Dochází k odsávání výkonu signáu z mikopáskového vedení. Veikost odsátí se eguuje změnou vzdáenosti (tj. změnou vazby) mezi ezonátoem a mikopáskovým vedení. Rezonuje s vidy TE mp při m =,, 3. p =,,. 9
20 3. Kuhový deskový ezonáto a h a ε dyn h ε konfomní tansfomace Konfomní tansfomací učíme w = F(w) magnetická stěna a = F(a) Schneide a h h,, h a h a a 6 Wheee a h a a n 7,8, 85 h patí při a >> h Hammestad a a a,696h,334hn, 444 h
21 Woff, Knoppik a h a a n, 776 a h Kuhový ezonáto ezonuje s vidy TM mn s vidovým čísem p =, kdy poe nezávisí na výšce substátu h (při h << a): TM mn c dyn a mn m =,,. n =,, 3. α mn n-tý kořen deivace Besseovy funkce pvního duhu m-tého řádu J m TM TM TM
22 Dynamická (eativní) pemitivita εdyn kuhového ezonátou: m a a C dyn ( ) mn dyn ( ) C dyn m a a mn ε = F(w) = F(a) ektivní pemitivita mikopásku o šířce a Při oientačním přibižném výpočtu se bee εdyn ε, a a. Vypočtený ezonanční kmitočet se od přesné hodnoty iší o 3 8 % (je vždy vyšší). Chyba je tím menší, čím větší je hodnota ε a čím větší je pomě a/h. Činitee jakosti vivem ztát v kovových deskách a dieektických ztát jsou dány stejnými vztahy jako u obdéníkového deskového ezonátou.
23 Zapojení kuhového ezonátou do mikopáskového vedení Půchozí zapojení: Pode veikosti úhu α nastává při ezonanci učitého vidu maximání či minimání (nuový) přenos mezi vstupem a výstupem. k 8 m vstup α výstup (k =,, 3,...) přenos vidu TM mn je maximání (jednotkový) k 9 m (k =,, 3,...) přenos vidu TM mn je minimání (nuový) 3
24 U otačně symetických vidů m = (TM n ) nezáeží na vzájemné pooze amen přenos vidu je vždy maximání. Nuové přenosy ezonátoem vznikají i na jiných než ezonančních kmitočtech vivem vzájemné inteakce mezi někteými vidy. Absopční zapojení: Na ezonančních kmitočtech odsává ezonáto signá z mikopáskového vedení. 4
25 4. Pstencový ezonáto R h ε Při R < λ g / ezonuje s vnou kvazi-tem. Rezonanční podmínka: R m g Vidové číso m =,, udává počet vn poe po středním obvodu pstence. Reativní hodnota ektivní pemitivity je dána přísušným vztahem po nesymetické mikopáskové vedení, mc f když šířka mikopáskového R vedení pstence w = R. 5
26 Rezonanční podmínka patí tím přesněji, čím: je větší poomě zakřivení (R + ) / >> R je větší ε substátu Vazba s mikopáskovým vedením vstup vstup výstup α výstup α kapacitní gavanická 6
27 Vobou úhu α ze docíit, aby na ezonančním kmitočtu f by přenos ezonátoem buď maximání (jednotkový) nebo minimání (nuový). k 8 m (k =,, 3,...) k 9 m (k =,, 3,...) přenos je maximání (jednotkový) přenos je minimání (nuový) 7
28 5. Rezonáto z výseče mezikuží ψ R α vstup Rezonuje s vnou kvazi-tem při vidových čísech f mc R m výstup n k ψ k =,, 3,... Vobou déky výseče (úhu ψ = 36 /n) ze z nekonečně mnoha ezonančních kmitočtů uzavřeného pstence vybat jen někteé. n 36 nemusí být ceé číso Ve výpočtu ezonančních kmitočtů není zahnut viv ozptyového poe na otevřených koncích výseče. 8
29 Sovnání pstencového ezonátou s ezonátoem z výseče mezikuží ψ = n m n k 3 k α = 9 α = 9 Maximání přenos m =, 6,, 8 m =,, 4, 6 Minimání přenos m = 3, 9, 5 m =, 3, 5 9
30 K U [db] m ~ f 3
31 Štěbinové ezonátoy jsou tvořeny úsekem štěbinového vedení vytvořeného např. v doním pokovení dieektické podožky (substátu). λ g / zkatované štěbinové vedení λ g / štěbinové vedení napázdno štěbina zkácená ohybem 3
32 Panání ezonátoy se soustředěnými paamety. Z kasických pvků se soustředěnými paamety L, C 6 μm 49 μm 5 μm Šířka pstů kapacitou je μm, mezea mezi nimi μm. Poměně nízké Q (<< ), používají se spíše jako fitační obvody. 3
33 . Z vemi kátkých úseků mikopáskových vedení Z >> Z Z L R C R R 3 Z λ g / 3 λ g / 7 Z R L R R 3 C Z 33
34 L Z c R v Z C cz R R 3 3 v d C Z Z Rezonanční kmitočet LC Činite jakosti Q R L R R 3 Q 5 34
35 Dieektické ezonátoy Vysoce jakostní dieektikum (tg δ 4 5 ) s vemi vysokou pemitivitou ( > 3) a vysokou tepotní stabiitou pemitivity a ozměů (TK = 5 6 / C). Tva: Mateiáy: Titandioxid TiO = 8 tg δ = 4 Stonciumtitanát STiO 3 = 4 tg δ = 3. 4 Baiumtitanát BaTiO 3 = 8 tg δ =. 4 35
36 VÝHODY dieektických ezonátoů Maé ozměy c Poti kasickým = konst. dutinovým.. ezonátoům a, b, ze dosáhnout zmenšení ozměů -ti až -ti násobné. m a n b p Vysoký činite jakosti nenastávají ztáty ve vodivých stěnách ztáty vyzařováním jsou vemi maé (vzniká totání odaz uvnitř dieektika) Q tg pouze ztáty v dieektiku Vysoká tepotní stáost ezonančního kmitočtu 36
37 Řešení dieektických ezonátoů Nejčastější ezonanční vidy při << a, b TE δ TE δ b a a 37
38 . přibížení: Dutinový ezonáto uzavřený ideáními magnetickými stěnami Třetí vidové číso δ učuje část půvny podé výšky ezonátou. Má neceočísenou hodnotu < δ <. Vácová dutina: TE TE c a,448 c a TE TE c a p Skutečný ezonanční kmitočet: ω TE < ω < ω TE 38
39 Kvádová dutina: TE TE c a b TE TE c a b Skutečný ezonanční kmitočet: ω TE < ω < ω TE Pouze oientační učení ozmezí možných hodnot f činí až někoik GHz. 39
40 . přibížení: do výpočtů se zahne část emag. poe nad čey dieektického ezonátou Předpokad: Boční stěny dieektického ezonátou jsou ideáně magneticky vodivé, čení stěny ezonátou nejsou ideáně magneticky vodivé a poe jimi vystupuje do okoního postou. Modeuje se dieektikem v dutém vnovodu, jehož pášť je ideáně magneticky vodivý. vzduch uvnitř vnovodu ε z ezonáto (část vnovodu zapněná dieektikem) ideání magnetická stěna 4
41 Eektomagnetické poe ve vnovodu s ideáními magnetickými stěnami: v dieektiku: ve vzduchu: E φ (d) = A d (z) J m ( Γ ) cos mφ E φ (v) = A v (z) J m ( Γ ) cos mφ A d (z) = K e jβz + K e jβz A v (z) = K 3 e αz Podmínka spojitosti poe na ozhaní dieektikum vzduch (čení pochy dieektického ezonátou) : E φ (d) (z = / ) = E φ (v) (z = / ) H (d) (z = / ) = H (v) (z = / ) H z (d) (z = / ) = H z (v) (z = / ) tg 4
42 tg β je fázová konstanta v dieektickém vnovodu : k Γ.. třetí vidové číso < δ < učuje část půvny podé výšky ezonátou : g g α je fázová konstanta ve vzduchovém vnovodu (má zde význam měného útumu): k Γ k c 4
43 Γ je mezní vnové číso (konstanta šíření v příčném směu) vnovodu s příčným půřezem daným příčným půřezem dieektického ezonátou: Vácový ezonáto: TE δ a,448 a Kvádový ezonáto: TE δ a b 43
44 ANALÝZA dieektického ezonátou: a, b,, ε ω Učí se fázová konstanta β řešením tanscendentní ovnice: tg (numeicky, iteačně) c Výsedek je vždy o 5 až % nižší než naměřená hodnota. Rezonanční kmitočet: SYNTÉZA dieektického ezonátou: a, b ω, ε, Řeší se tanscendentní ovnice: tg k (numeicky, iteačně) c k a, b 44
45 3. přibížení: žádná ze stěn ezonátou není ideáně magneticky vodivá, ze všech vystupuje poe do okoního postou nejpřesnější Všechny vztahy z. přibížení zůstávají v patnosti s výjimkou učení mezního vnového čísa Γ. Výpočet pomocí 3. přibížení je nejpřesnější, stáe však není zcea přesný. Výsedky výpočtu se od naměřených hodnot iší o méně než %.. přibížení ε 3. přibížení. přibížení 3. přibížení. přibížení 45
46 Vácový ezonáto s videm TE δ a,448 a Mezní vnové číso Γ se nyní učí řešením tanscendentní ovnice kde P k J J a a K P K Pa Pa Γ = F (k ) Anaytická apoximace K je modifikovaná Besseova funkce duhého duhu nutého řádu a,95, ka, 95 α =,448 46
47 ANALÝZA dieektického ezonátou: a,, ε ω 47 Postupnou iteací: Zvoí se výchozí hodnota a,448 tg β k 95,,,95 a k a Γ Výsedek: Γ, β, k Pak ezonanční kmitočet: k c c
48 SYNTÉZA zadání : a ω, ε, 48 c k tg k β c,6 k a a
49 49 SYNTÉZA zadání : ω, ε, a,95,,95 a k a c tg k
50 Apoximacemi předchozích výpočetních postupů by získán semiempiický přibižný vztah po učení ezonančního kmitočtu osamoceného vácového dieektického ezonátou s videm TE δ f,75 GHz / 3 a cm příp. 34 a f a GHz 3,45 mm Chyba výpočtu je menší než % v ozsahu,5 < a / < 3 < ε < 5 5
51 Viv dieektické podožky Místo vztahu tg h actg actg cotgh h se řeší ovnice α je fázová konstanta v dieektické podožce ε (při ε << ε má význam měného útumu): k Γ S kesající výškou podožky h oste ezonanční kmitočet ω. 5
52 Ladění dieektického ezonátou kovový disk h Jde vastně o předchozí případ, v němž nyní α = α : a actg actg cotgh h 5
53 Ladicí chaakteistika dieektického ezonátou DR DR Dieectic Tune h > 5 53
54 Viv dieektické podožky a kovové překyvné desky, příp. kovového adicího disku H Řeší se nyní ovnice a h actg cotgh H actg cotgh h přičemž k Γ a k Γ 54
55 55 Kmitočtová stabiita dieektického ezonátou Za předpokadu, že tepotní koicienty všech ozměů ezonátou jsou stejné ve všech směech, tj T a a T patí po tepotní koicient ezonančního kmitočtu DR T T T f f Kadné tepotní změny ozměů ezonátou Δ > ze kompenzovat výběem vhodného dieektického mateiáu se záponým tepotním koicientem pemitivity Δε < a dosáhnout tak stavu, kdy přibižně je Δf.
56 Typickým použitím dieektických ezonátoů je poto stabiizace kmitočtu mikovnných osciátoů 56
57 Buzení, příp. vazba dieektického ezonátou s vedením Vazba mezi mikopáskovým vedením a dieektickým ezonátoem se uskutečňuje (ozptyovým) magnetickým poem DR. Daší možné způsoby buzení, příp. vazby dieektického ezonátou s jinými typy vedení 57
58 Zapojení dieektického ezonátou do vedení Absopční zapojení: DR DR DR DR pěnový poystyén Půchozí zapojení: λ g /4 DR D R λ g /4 58
59 Poděkování Předmět je podpoován pojektem CZ..7/.3./9.9 KOSY - Komunikační systémy po pespektivní kmitočtová pásma 59
8. Antény pro pásma DV, SV, KV
8. Antény po pásma DV, SV, KV hlediska po výbě - kmitočtové pásmo, šíření vln, směové vlastnosti, výkony, cena 8.1 Vysílací antény po pásma DV, SV - povchová vlna - vetikální polaizace - ozhlas AM všesměové
Více5. Měření vstupní impedance antén
5. Měření vstupní impedance antén 5.1 Úvod Anténa se z hlediska vnějších obvodů chová jako jednoban se vstupní impedancí Z vst, kteou můžeme zjistit měřením. U bezeztátové antény ve volném postou by se
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
VícePráce vykonaná v elektrickém poli, napětí, potenciál Vzájemná souvislost mezi intenzitou elektrického pole, napětím a potenciálem Práce vykonaná v
Páce vykonaná v eektickém poi, napětí, potenciá Vzájemná souvisost mezi intenzitou eektického poe, napětím a potenciáem Páce vykonaná v eektostatickém poi po uzavřené dáze Gadient skaání funkce Skaání
VíceProudění plynu vakuovým potrubím
Poudění pynu vakuovým potubím - ozdí taků - poud pynu - vodivost, (odpo) potubí Jaká je anaogie s eektickými veičinami? Vacuum Technoogy J.Šandea, FEE, TU Bno Poudění pynu vakuovým potubím Je třeba znát
VíceZ toho se η využije na zajištění funkcí automobilu a na překonání odporu vzduchu. l 100 km. 2 body b) Hledáme minimum funkce θ = 1.
Řešení úoh. koa 59. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie A Autor úoh: J. Thomas.a) Na dráze vt bude zapotřebí objem paiva V θ θv t. Při jeho spáení se získá tepo Q mh ρv H ρθvh t. Z toho se η využije na
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
VíceStacionární magnetické pole
Stacionání magnetické poe Vzájemné siové působení vodičů s poudem a pemanentních magnetů Magnetické jevy - známy od středověku, přesnější poznatky 19. stoetí. Stacionání magnetické poe: zdojem je nepohybující
Více2.1 Stáčivost v závislosti na koncentraci opticky aktivní látky
1 Pracovní úkoy 1. Změřte závisost stočení poarizační roviny na koncentraci vodního roztoku gukozy v rozmezí 0 500 g/. Pro jednu zvoenou koncentraci proveďte 5 měření úhu stočení poarizační roviny. Jednu
VíceA) Dvouvodičové vedení
A) Dvouvodičové vedení vedení symetické (shodné impednce vodičů vůči zemi) vede vění od MHz do mx. stovek MHz, dominntní vid TEM běžné hodnoty vové impednce: 3 Ω, 6 Ω impednce se zvětší, pokud se zmenší
VíceMezní napětí v soudržnosti
Mení napětí v soudržnosti Pro žebírkovou výtuž e stanovit návrhovou hodnotu meního napětí v soudržnosti vtahu: = η η ctd kde je η součinite ávisý na kvaitě podmínek v soudržnosti a pooe prutu během betonáže
VícePRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úlohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem
Odděení fyzikáních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. úohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem Pracova: Lukáš Ledvina stud.skup.14 dne:16.10.2009 Odevzdadne: Možný počet
Více2.1 Shrnutí základních poznatků
.1 Shnutí základních poznatků S plnostěnnými otujícími kotouči se setkáváme hlavně u paních a spalovacích tubín a tubokompesoů. Matematický model otujících kotoučů můžeme s úspěchem využít např. i při
VíceI Stabil. Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných plochých třísek - OSB. Navrhování nosníků na účinky zatížení podle ČSN 73 1701
I Stabi Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných pochých třísek - OSB Navrhování nosníků na účinky zatížení pode ČSN 73 1701 Část A Část B Část C Část D Výchozí předpokady, statické
Více6A Paralelní rezonanční obvod
6A Paalelní ezonanční obvod Cíl úlohy Paktickým měřením ověřit základní paamety eálného paalelního ezonančního obvodu (PRO) - činitel jakosti Q, ezonanční kmitočet f a šířku pásma B. Vyšetřit selektivní
VíceJaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením.
Jaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením. Na čem závisí účinnost vedení? účinnost vedení závisí na činiteli útlumu β a na činiteli odrazu
VíceUčební text k přednášce UFY102
Učební text k přeášce UFY0 Lom hranoem ámavé stěny ámavá hrana ámavý úhe ϕ deviace δ úhe, o který je po výstupu z hranou vychýen světený paprsek ežící v rovině komé k ámavé hraně (v tzv. havním řezu hranou),
VíceNormálové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým tlakem) - staticky určité úlohy
Pružnost a pasticita, 2.ročník bakaářského studia ormáové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým takem) - staticky určité úohy Zákadní vztahy a předpokady řešení apětí a přetvoření osově namáhaného
Více1 ROZMĚRY STĚN. 1.1 Délka vnější stěny. 1.2 Výška vnější stěny
1 ROZMĚRY STĚN Důežitými kritérii pro zhotovení cihených stěn o větších rozměrech (déce a výšce) je rozděení stěn na diatační ceky z hediska zatížení tepotou a statického posouzení stěny na zatížení větrem.
VíceTéma 5 Spojitý nosník
Stvení mechnik.očník kářského studi AST Tém 5 Spojitý nosník Zákdní vstnosti spojitého nosníku Řešení spojitého nosníku siovou metodou yužití symetie spojitého nosníku Kted stvení mechniky Fkut stvení
VíceRovinná harmonická elektromagnetická vlna
Rovinná harmonická elektromagnetická vlna ---- 1. příklad -------------------------------- 2 GHz prochází prostředím s parametry: r 5, r 1, 0.005 S / m. Amplituda intenzity magnetického pole je H m 0.25
VíceUčební text k přednášce UFY102
Matematický popis vlnění vlna - ozuch šířící se postředím zachovávající svůj tva (pofil) Po jednoduchost začneme s jednodimenzionální vlnou potože ozuch se pohybuje ychlostí v, musí být funkcí jak polohy
VíceDuktilní deformace, část 1
uktilní defomace, část uktilní (plastická) defomace je taková defomace, při níž se mateiál defomuje bez přeušení koheze (soudžnosti). Plasticita mateiálu záleží na tzv. mezi plasticity (yield stess) -
VíceŘešení úloh krajského kola 58. ročníku fyzikální olympiády Kategorie B Autor úloh: J. Thomas
Řešení úlo kajskéo kola 58 očníku fyzikální olympiády Kategoie B Auto úlo: J Tomas a) Doba letu střely od okamžiku výstřelu do zásau označíme t V okamžiku výstřelu se usa nacází ve vzdálenosti s měřené
VíceVyzařovací(směrová) charakteristika F(θ,ϕ), výkonová směrová charakteristika F 2 (θ,ϕ), hustota vyzářeného výkonu S r
Vyzařovací(sěová chaakteistika F(θ,, výkonová sěová chaakteistika F (θ,, hustota vyzářeného výkonu konst hustota vyzářeného výkonu výkon co poje jenotkou pochy v ané ístě, je to stření honota oyntingova
VíceNázev: Studium kmitání matematického kyvadla
Název: Studium kmitání matematického kyvada Autor: Doc. RNDr. Mian Rojko, CSc. Název škoy: Gymnázium Jana Nerudy, škoa h. města Prahy Předmět, mezipředmětové vztahy: fyzika, biooie Ročník: 3. (1. ročník
Více6. Rozptyl Leoš Dvořák, MFF UK Praha, Rozptyl
K přednášce NUFY8 Teoretická mechanika 6. Rozpty Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 14 Rozpty Z předchozí kapitoy umíme spočítat pohyb částice v poi centrání síy. Nyní toho využijeme pro případ ehké částice (napříkad
Více7 Mezní stavy použitelnosti
7 Mezní stavy použitenosti Cekové užitné vastnosti konstrukcí mají spňovat dva zákadní požadavky. Prvním požadavkem je bezpečnost, která je zpravida vyjádřena únosností. Druhým požadavkem je použitenost,
VíceR t = b + b l ŘÍDÍCÍ ÚSTROJÍ. Ackermanova podmínka
ŘÍDÍCÍ ÚSTROJÍ Souží k udržování nebo ke změně směru jízdy automobiu v závisosti na přání řidiče. Řízení u automobiů je reaizováno natáčením předních ko koem rejdových čepů. Natáčení vnitřního a vnějšího
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceTrojfázová vedení vvn Přenosové soustavy, mezinárodní propojení. Cíl: vztah poměrů na obou koncích, ztráty, účinnost. RLGC Vedení s rovnoměrně
Trojázová vedení vvn Přenosové soustavy, mezinárodní propojení. Cí: vztah poměrů na obou koncích, ztráty, účinnost. RLGC Vedení s rovnoměrně rozoženými parametry Homogenní vedení parametry R, L, G, C jsou
VíceUNIVERZITA PARDUBICE FAKULTA CHEMICKO-TECHNOLOGICKÁ. katedra fyziky ZÁKLADY FYZIKY II. Pro obory DMML, TŘD a AID prezenčního studia DFJP
UNIVERZITA PARDUBICE FAKULTA CHEMICKO-TECHNOLOGICKÁ katedra fyziky ZÁKLADY FYZIKY II Pro obory DMML, TŘD a AID prezenčního studia DFJP RNDr Jan Z a j í c, CSc, 005 4 MAGNETICKÉ JEVY 4 NESTACIONÁRNÍ ELEKTROMAGNETICKÉ
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie A
Řešení úoh 1 koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie A Autořiúoh:JJírů(1),PŠedivý(,,4,5,7),BVybíra(6) 1a) Při vobě směrů proudů pode obrázku sestavíme pode Kirchhoffových zákonů rovnice: R U e1 = R
VíceNOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU
NOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU Jan Loško, Lukáš Vrábík, Jaromír Jaroš Úvod Nejrozšířenějším příkadem využití váknobetonu v současné době jsou zřejmě podahové a zákadové desky. Při
VíceSenzory síly a kroutícího momentu
Senzory síy a kroutícího momentu Zadání 1. Seznamte se s fyzikáními principy a funkčností tenzometrů, inkrementáního optoeektronického senzoru otočení a senzoru FSR. 2. Změřte závisost odporu FSR senzoru
VíceVyužití komplementarity (duality) štěrbiny a páskového dipólu M
Přechodné typy antén a) štěrbinové antény - buzení el. polem napříč štěrbinou (vlnovod) z - galvanicky generátor mezi hranami - zdrojem záření - pole ve štěrbině (plošná a.) nebo magnetický proud (lineární
Více3.1.7 Kyvadlo. Předpoklady: 3106
37 Kyvado ředpokady: 306 edaoická poznámka: Ceý obsah hodiny není možné stihnout za 45 minut Je třeba se ozhodnout, co je podstatné: testování vzoce paktickým sestojováním kyvade, povídání o kyvadových
VíceBETONOVÉ KONSTRUKCE B03C +B03K ŠTÍHLÉ BETONOVÉ KONSTRUKCE. Betonové konstrukce B03C + B03K. Betonové konstrukce B03C +6B03K
BETONOVÉ KONSTRUKCE B03C +B03K ŠTÍHLÉ BETONOVÉ KONSTRUKCE Betonové konstrukce B03C +4B03K Betonové konstrukce B03C +5B03K Betonové konstrukce B03C +6B03K prvky namáhané kombinací [M+N] N M tak (tah) s
VíceJev elektromagnetické indukce
Jev eektromagnetické indukce V minuých kapitoách jsme si jistě uvědomii, že pojmy kid a pohyb, které byy vemi významné u mechanických dějů, při zkoumání eektrických a magnetických jevů nabyy přímo zásadní
VíceF5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE
F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Asi nejznámějším konzevativním polem je gavitační silové pole Ke gavitační
VíceTrojfázová vedení vvn Přenosové soustavy, mezinárodní propojení. Cíl: vztah poměrů na obou koncích, ztráty, účinnost. RLGC Vedení s rovnoměrně
Trojázová vedení vvn Přenosové soustavy, mezinárodní propojení. Cí: vztah poměrů na obou koncích, ztráty, účinnost. RLGC Vedení s rovnoměrně rozoženými parametry Homogenní vedení parametry R, L, G, C jsou
VíceIng. Petra Cihlářová. Odborný garant: Doc. Ing. Miroslav Píška, CSc.
Vyoké učení technické v Bně Fakulta tojního inženýtví Útav tojíenké technologie Odbo obábění Téma: 3. cvičení - Geometie řezného nátoje Okuhy: Učení nátojových úhlů po nátoje ovinnými plochy Aγ, Aα Kontola
Vícev 1 = at 1, (1) t 1 = v 1
Příklad Statující tyskové letadlo musí mít před vzlétnutím ychlost nejméně 360 km/h. S jakým nejmenším konstantním zychlením může statovat na ozjezdové dáze dlouhé,8 km? Po ychlost v ovnoměně zychleného
VíceMechanické vlastnosti materiálů.
Mechancké vastnost materáů. Obsah přednášky : tahová zkouška, zákadní mechancké vastnost materáu, prodoužení př tahu nebo taku, potencání energe, řešení statcky neurčtých úoh Doba studa : as hodna Cí přednášky
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
VíceŘešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6)
Řešení úoh 1. koa 60. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie B Autoři úoh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6) h 1.a) Protože vzdáenost bodů K a O je cos α, je doba etu kuičky z bodu K do bodu
VíceDráhy planet. 28. července 2015
Dáhy plnet Pet Šlecht 28. čevence 205 Výpočet N střední škole se zpvidl učí, že dáhy plnet jsou elipsy se Sluncem v ohnisku. Tké se učí, že tento fkt je možné dokázt z Newtonov gvitčního zákon. Příslušný
VíceKmitavý pohyb trochu jinak
Kmitavý pohyb trochu jinak JIŘÍ ESAŘ, PER BAROŠ Katedra fyziky, Pedaoická fakuta, JU České Budějovice Kmitavý pohyb patří mezi zákadní fyzikání děje. Většinou se tato část fyziky redukuje na matematický
Více67) Čtyři Maxwellovy rovnice v nestacionárním poli obecná časová závislost. Zobecněný Ampérův zákon. rot. Faradayův indukční zákon.
67) Čtři Maxweov rovnice v nestacionárním poi obecná časová ávisost obecněný Ampérův ákon H I ψ t rot H J D t Faraaův inukční ákon. φ t rot B t Gaussova věta S D S Q iv D ρ S B S iv B . ( B S) t. ( Bn
VíceHydraulika podzemních vod
Hydaulika podzemních vod STOUPACÍ ZKOUŠKY - vyhodnocení stavu po skončení čepací zkoušky - měří se tzv. zbytkové snížení (původní hladina hladina po skončení čepání v libovolném čase po skončení odběu)
Více7 Kvantová částice v centrálně symetrickém potenciálu.
7 Kvantová částice v centráně symetrickém potenciáu. Představte si, že hodíte kámen do vody a chcete popsat vny, které vzniknou. Protože hadina je D, můžete vny popsat funkcí f x, y. Ae pokud jste chytří,
VíceJednoduché výpočty ve fyzice živé přírody
Jednoduché výpočty ve fyzice živé přírody ZDENĚK BOCHNÍČEK Přírodovědecká fakuta MU, Brno Abstrakt. V příspěvku je ukázáno někoik příkadů použití jednoduchých fyzikáních modeů na popis dějů v živé přírodě,
VíceNávrh planární dolní propusti
Návrh planární dolní propusti Návrh planárního filtru. Výběr vhodného prototypu dolní propusti (řád filtru, zvlnění v propustném pásmu,...). Nalezení vhodné planární realizace (šířka a délka úseků planárního
VíceRE - tenký přívodní drátek, kmitočtově nezávislá zpětná vazba RC - nevadí, oproti rc je malý
ML FKT VT V NĚ J.oušek / lektonické součástky / P8 Mezní kmitočty ipoláního tanzistou Při vysokých kmitočtech poudové zesílení klesá lineáně s f: - časová konstanta c - doa půletu nosičů ází a kolektoem
VícePříloha-výpočet motoru
Příloha-výpočet motoru 1.Zadané parametry motoru: vrtání d : 77mm zdvih z: 87mm kompresní poměr ε : 10.6 atmosférický tlak p 1 : 98000Pa teplota nasávaného vzduchu T 1 : 353.15K adiabatický exponent κ
VíceVysokofrekvenční a mikrovlnná technika návody pro mikrovlnné laboratorní experimenty MĚŘENÍ MIKROVLNNÉHO VÝKONU
rotokol č. 1 MĚŘENÍ MIKROVLNNÉHO VÝKONU Jméno studenta (-ů):........... Datum měření:.................. 1. Měřič výkonu TESLA QXC 9 automatický bolometrický můstek se samočinným vyvažováním a přímým čtením
VíceFabryův-Perotův rezonátor
Úvod do laseové tehniky KFE FJFI ČVUT Paha Pet Koanda, 00 Fabyův-Peotův ezonáto Fabyův-Peotův ezonáto je optiké zařízení tvořené dvěma plan-paalelními (ovnoběžnými) ovinnými částečně odaznými plohami (ideálně
VíceOsciloskopy a další technika pro elektronickou výrobu a vývoj. Ing. Otto Vodvářka ROHDE & SCHWARZ - Praha, s.r.o.
Oscioskopy a daší technika pro eektronickou výrobu a vývoj Ing. Otto Vodvářka ROHDE & SCHWARZ - Praha, s.r.o. Kdo jsme Největší výrobce eektronické měřicí techniky Evropě Zaujímá přední místo v technoogii
VíceStav napjatosti materiálu.
tav napjatosti materiáu. Zákad mechanik, 9. přednáška Obsah přednášk : jednoosý a dvojosý stav napjatosti, stav napjatosti ohýbaného nosníku, deformace ohýbaného nosníku, řešení statick neurčitých úoh
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně, Fakulta technologická Ústav fyziky a materiálového inženýrství
Univerzita Tomáše Bati ve Zíně, Fakuta technoogická Ústav fyziky a materiáového inženýrství Jméno a příjmení Josef Novák Ročník / Skupina x Předmět Laboratorní cvičení z předmětu Datum měření xx. xx. xxxx
VíceInovace předmětů studijních programů strojního inženýrství v oblasti teplotního namáhání
Grantový projekt FRVŠ MŠMT č.97/7/f/a Inovace předmětů studijních programů strojního inženýrství v obasti tepotního namáhání Některé apikace a ukázky konkrétních řešení tepeného namáhání těes. Autorky:
VíceCouloumbuv zákon stejne jako vetsina zakonu elektrostatiky jsou velmi podobna zakonum gravitacniho pole.
1) Eektrostaticke poe, Cooumbuv zákon, Permitivita kazde dve teesa nabite eektrickym nabojem Q na sebe pusobi vzajemnou siou. Ta je vysise pomoci Couombovyho zákona: F = 1 4 Q Q 1 2 r r 2 0 kde první cast
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
Více5. Elektromagnetické kmitání a vlnění
5. Elektomagnetické kmitání a vlnění 5.1 Oscilační obvod Altenáto vyábí střídavý poud o fekvenci 50 Hz. V paxi potřebujeme napětí ůzných fekvencí. Místo fekvence používáme pojem kmitočet. Různé fekvence
VíceElastické deformace těles
Eastické eformace těes 15 Na oceový rát ék L 15 m a průměru 1 mm zavěsíme závaží o hmotnosti m 110 kg přičemž Youngův mou pružnosti ocei v tahu E 16 GPa a mez pružnosti ocei σ P 0 Pa Určete reativní prooužení
VíceUčební text k přednášce UFY102
Učební text k přenášce UFY vou ovinných světených vn V této kpitoe si ukážeme, jk vznikjí intefeenční použky, jestiže se vě ovinné světené vny setkávjí v nějkém postou. Mějme vě ovinné vny popsné náseujícími
VícePřednáška 12 Obecná deformační metoda, nelineární úlohy u prutových soustav
Statika stavebních konstrukcí II., 3.ročník bakaářského studia Přednáška Obecná deformační metoda, neineární úohy u prutových soustav Fyzikáně neineární úoha Geometricky neineární úoha Konstrukčně neineární
VíceHlavní parametry rádiových přijímačů
Hlavní parametry rádiových přijímačů Zpracoval: Ing. Jiří Sehnal Pro posouzení základních vlastností rádiových přijímačů jsou zavedena normalizovaná kritéria parametry, podle kterých se rádiové přijímače
Více9.5. Soustavy diferenciálních rovnic
Cíle Budeme se nyní zabývat úlohami, v nichž je cílem najít dvojici funkcí y(x), z(x), pro které jsou zadány dvě lineární rovnice prvního řádu, obsahující tyto funkce a jejich derivace. Výklad Omezíme-li
VíceKMS cvičení 6. Ondřej Marek
KMS cvičení 6 Ondřej Marek NETLUMENÝ ODDAJNÝ SYSTÉM S DOF analytické řešení k k Systém se stupni volnosti popisují pohybové rovnice: x m m x m x + k + k x k x = m x k x + k x = k x m x k x x m k x x m
VíceM/61000/M, M/61000/MR Kluzné vedení a dorazové válce
M/6/M, M/6/MR Kuzné vedení a dorazové váce Dvojčinné - Ø 32 až 1 mm Přesnost vedení Ø,2 mm Přesnost bez otáčení Ø,2 Integrované pevné vodící tyče Varianta s ineárním kuičkovým ožiskem poskytuje přesné
VícePSK1-15. Metalické vedení. Úvod
PSK1-15 Název školy: Autor: Anotace: Vzdělávací oblast: Předmět: Tematická oblast: Výsledky vzdělávání: Klíčová slova: Druh učebního materiálu: Typ vzdělávání: Ověřeno: Zdroj: Vyšší odborná škola a Střední
VícePříloha č. 1. amplitudová charakteristika filtru fázová charakteristika filtru / frekvence / Hz. 1. Určení proudové hustoty
Příloha č. 1 Při hodnocení expozice nízkofrekvenčnímu elektromagnetickému poli (0 Hz 10 MHz) je určující veličinou modifikovaná proudová hustota J mod indukovaná v tělesné tkáni. Jak je uvedeno v nařízení
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceGravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
VíceReferenční zářič s indukčním ohřevem
Poceedings of Intenational Scientific Confeence of FME Session 4: Automation Contol and Applied Infomatics Pape 24 Refeenční zářič s indukčním ohřevem LYSENKO, Vladimí 1 1 Doc, Ing, CSc, Kateda fyziky,
VíceDigitální učební materiál
Číso pojeku Název pojeku Číso a název šabony kíčové akvy Dgání učební maeá CZ..7/.5./34.8 Zkvanění výuky posředncvím ICT III/ Inovace a zkvanění výuky posředncvím ICT Příjemce podpoy Gymnázum, Jevíčko,
VícePříklad 33 : Energie elektrického pole deskového kondenzátoru. Ověření vztahu mezi energií, kapacitou a veličinami pole.
Přík 33 : Energie eektrického poe eskového konenzátoru. Ověření vzthu mezi energií, kpcitou veičinmi poe. Přepokáné znosti: Eektrické poe kpcit eskového konenzátoru Přík V eskovém konenzátoru je eektrické
Více1. Řešená konstrukce Statické řešení Výpočet průhybové čáry Dynamika Vlastní netlumené kmitání...
. Řešená konstrukce.... Statické řešení.... Výpočet průhybové čáry... 5. Dynamika.... Vlastní netlumené kmitání..... Jacobiho metoda rovinné rotace... 4.. Popis algoritmu... 4. Vynucené kmitání... 5 4.
VíceMAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ
Úloha č. 6 a MAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ ÚKOL MĚŘENÍ:. Změřte magnetickou indukci podél osy ovinných cívek po případy, kdy vdálenost mei nimi je ovna poloměu cívky R a dále R a R/..
VíceHlavní body. Teplotní závislosti fyzikálních veličin. Teplota, měření
e r i k a Havní body epota, ěření epotní závisosti fyzikáních veičin Kinetická teorie pynů Maxweova rozděovací funkce epo, ěrné tepo, kaorietrie epota Je zákadní veičinou, kterou neze odvodit? Čověk ji
Víceseznámit studenty se základními typy pohybu tělesa, s kinematikou a dynamikou posuvného a rotačního pohybu
Dynaika, 5. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi typy pohybu těesa, s kineatikou a
VíceObvody s rozprostřenými parametry
Obvody s rozprostřenými parametry EO2 Přednáška 12 Pave Máša - Vedení s rozprostřenými parametry ÚVODEM Každá kroucená dvojinka UTP patch kabeu je samostaným vedením s rozprostřenými parametry Impedance
VíceEvropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
F8 KEPLEOVY ZÁKONY Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší udoucnosti F8 KEPLEOVY ZÁKONY Kepleovy zákony po planetání pohy zfomuloval Johannes Keple (1571 1630) na základě měření Tychona Baheho
VícePohyb tělesa. rovinný pohyb : Všechny body tělesa se pohybují v navzájem rovnoběžných rovinách. prostorový pohyb. posuvný pohyb. rotační.
Pohyb těesa posuvný pohyb otační pohyb obecný ovinný pohyb posuvný pohyb ovinný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovinách. postoový pohyb sféický pohyb šoubový pohyb obecný postoový
VíceLinearní teplotní gradient
Poznámky k semináři z předmětu Pružnost pevnost na K68 D ČVUT v Praze (pracovní verze). Tento materiá má pouze pracovní charakter a ude v průěhu semestru postupně dopňován. utor: Jan Vyčich E mai: vycich@fd.cvut.cz
VíceDiferenciální operátory vektorové analýzy verze 1.1
Úvod Difeenciální opeátoy vektoové analýzy veze. Následující text popisuje difeenciální opeátoy vektoové analýzy. Měl by sloužit především studentům předmětu MATEMAT na Univezitě Hadec Kálové k přípavě
VíceTéma 4 Normálové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým tlakem)
Pružnost a pasticita, 2.ročník bakaářského studia Téma 4 ormáové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým takem) Zákadní vztahy a předpokady řešení apětí a přetvoření osově namáhaného prutu
VíceSTRUKTURA A VLASTNOSTI KAPALIN
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í STUKTUA A VLASTNOSTI KAPALIN. Povrchové napětí a) yzikání jev Povrch kapain se chová jako napjatá pružná membrána (důkaz vodoměrka, maé kapičky koue)
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D. Dosazením do rovnice(1) a úpravou dostaneme délku vlaku
Řešení úoh koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie D Autořiúoh:JJírů(,3,4,5,6,),TDenkstein(), a) Všechny uvažované časy jsou měřené od začátku rovnoměrně zrychené pohybu vaku a spňují rovnice = at,
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VíceMAGNETICKÉ POLE. 1. Stacionární magnetické pole I I I I I N S N N
MAGETCKÉ POLE 1. Stacionární magnetické poe V E S T C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á Í je část prostoru, kde se veičiny popisující magnetické poe nemění s časem. Vzniká v bízkosti stacionárních vodičů
Více- + C 2 A B V 1 V 2 - U cc
RIEDL 4.EB 10 1/6 1. ZADÁNÍ a) Změřte frekvenční charakteristiku operačního zesilovače v invertujícím zapojení pro růžné hodnoty zpětné vazby (1, 10, 100, 1000kΩ). Vstupní napětí volte tak, aby nedošlo
VíceÚvod do problematiky ochrany proti hluku v dřevostavbách by
OCHRANA PROTI HLUKU V DŘEVOSTAVBÁCH Úvod do probematiky ochrany proti huku v dřevostavbách by mě projektantům, zhotoviteům a investorům v obasti dřevostaveb poskytnout všeobecný zákad pro diskuzi a objasnění
Více1.3.7 Trojúhelník. Předpoklady:
1.3.7 Trojúhení Předpoady: 010306 Př. 1: Narýsuj tři body,,, teré neeží na přímce. Narýsuj všechny úsečy určené těmito třemi body. Jaý útvar vznine? Zísai jsme trojúhení. Ja přiše trojúhení e svému jménu?
VíceREALIZACE SKLÁPĚNÍ A ŘÍZENÍ ZDVIHOVÉHO MECHANISMU JEŘÁBU DERIKOVÉHO TYPU THE REALIZATION DUMPING AND CONTROL OF THE LIFTING DEVICE OF DERRICK CRANE
Ročník 9, Číso I., duben 04 REAIZACE SKÁPĚNÍ A ŘÍZENÍ ZDVIHOVÉHO MECHANISMU JEŘÁBU DERIKOVÉHO TYPU THE REAIZATION DUMPING AND CONTRO OF THE IFTING DEVICE OF DERRICK CRANE eopod Hrabovský Anotace: Předmětem
VíceGeometrická optika. Aberace (vady) optických soustav
Geometická optika Abeace (vady) optických soustav abeace (vady) optických soustav jsou odchylky zobazení eálné optické soustavy od zobazení ideální optické soustavy v důsledku abeací není obazem bodu bod,
Vícer Odvoď te přenosovou funkci obvodů na obr.2.16, je-li vstupem napě tí u 1 a výstupem napě tí u 2. Uvaž ujte R = 1Ω, L = 1H a C = 1F.
Systé my, procesy a signály I - sbírka příkladů NEŘ EŠENÉPŘ ÍKADY r 223 Odvoď te přenosovou funkci obvodů na obr26, je-li vstupem napě tí u a výstupem napě tí Uvaž ujte Ω, H a F u u u a) b) c) u u u d)
Více1. Stanovení modulu pružnosti v tahu přímou metodou
. Stanovení moduu pružnost v tahu přímou metodou.. Zadání úohy. Určte modu pružnost v tahu přímou metodou pro dva vzorky různých materáů a výsedky porovnejte s tabukovým hodnotam.. Z naměřených hodnot
Více